E. Henriot. 
Sur les biréfringences normales 
Si, pour simplifier, on admet, dans la molécule, l’existence de 
trois plans de symétrie, nous prendrons ces trois plans de 
symétrie pour plans de coordonnées. 
Le potentiel, pour un écart x, y , z de l’électron sera de la 
forme 
ax 2 b y 2 cz 2 
^ = T + i“ + T + “' 
Il faut, pour la stabilité, que a, b , c soient tous positifs. On 
aura donc à l’origine 
> 0 , 
ce qui exige que l’électron vibrant soit noyé dans des masses 
électriques réparties spatialement et de signe contraire au sien. 
L’hypothèse la plus simple que l’on puisse faire sur cette 
densité spatiale fictive, c’est qu’elle est uniforme. Nous pourrons 
tracer, autour de la posi¬ 
tion d’équilibre de l’élec¬ 
tron une sphère dont 
l’électron ne sortira pas. 
Nous envisagerons sépa¬ 
rément les potentiels 
étant le potentiel 
des masses réparties uni¬ 
formément dans la sphère 
avec une densité p ; 
étant le potentiel 
des masses extérieures à 
la sphère. 
La figure 1 représente à l’extérieur de la sphère S des charges 
électriques ponctuelles M, M, ou spatiales quelconques que l’on 
supposera avoir la symétrie requise. On aura 
J - 4710, A^ 2 = 0. 
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