E. Henriot. — Sur les biréfringences normales 
Les neuf dérivées partielles qui figurent dans le second 
membre sont les neuf composantes d’un tenseur. 
Pour simplifier, supposons que les directions principales de 
ce tenseur coïncident avec les directions principales de la molé¬ 
cule, ce qui se produira par exemple lorsque le champ /i (S) est 
dirigé perpendiculairement à un plan de symétrie. 
Les nouveaux coefficients élastiques principaux de l’électron 
sont 
Nous aurons donc 
foc + fy + fz — (A 40 s — (A<k)s = (A<W)d 
— fx + fy + fz- 
La somme des coefficients quasi élastiques demeure inaltérée, 
mais chacun d’eux est modifié. Si la biréfringence n’existait pas, 
elle apparaît ; si elle existait, elle se trouve modifiée. 
Nous avons vu que, en employant les notations de mes pré¬ 
cédentes notes sur les invariants optiques, 
Ne 2 
a * ~ fx — mw 1 
fx — 
Nf -rw + n| _ d 
et deux équations analogues. 
On en déduit, par addition, une expression invariante : 
fcc+fy J rfz — 3mo) 2 r y 1 # 
4tc0 2 _ aéy,z — 1_ 
Cette expression invariante conduit à des résultats pratique¬ 
ment équivalents à ceux de M. Brillouin, en supposant qu’il n’y 
a qu’un seul électron vibrant. 
490 
