E. Henriot. — Sur les biréfringences normales 
nous aurons 
+ Sy + = Zcc + h + e z 
pour chaque sorte d’électrons. 
Ceci assure l’invariance de l’expression 
( n%—l nl_- 1 ni — i \ 1 
Vf4 + 2 «î + 2 nl + ïjd' K } 
Cette expression reste invariante lorsque l’orientation des 
molécules change sans que la molécule se déforme; elle reste 
encore invariante lorsque la molécule se déforme sans que son 
orientation change. 
Supposons, par exemple, une molécule constituée par un édi¬ 
fice à trois plans de symétrie : le passage, par orientation et 
déformation de la molécule, de l’état liquide à l’état cristallin, 
peut imposer aux s des variations du premier ordre; l’équation 
d’invariance s’appliquera alors au second ordre près. 
11 en sera de même si l’on passe d’un état cristallin à un autre. 
La déformation que nous avons envisagée peut être créée par 
un champ moléculaire, dirigé suivant l’un des axes et produisant 
une polarisation spontanée. C’est à ce cas que les précédents 
calculs s’appliquent. 
Les résultats précédents sont encore vrais si l’on suppose une 
déformation quelconque de notre molécule respectant la densité 
fictive p. 
Par exemple, si nous prenons notre molécule orthorhom- 
bique, trois dilatations quelconques des masses potentiantes 
qui produisent <J> 2 , suivant les trois axes coordonnés, laissent 
subsister l’équation 
= 0 
et par suite respectent l’invariance de l’équation (J). (*) 
(*) E. Henriot. Sur les invariants optiques. (Bulletin de l’Académie royale de 
Belgique. Classe des sciences, 8 nov. 4919.) 
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