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RAOUL PICTET 
SEP. 9 
Le premier principe établit que la quantité de chaleur d’un 
corps est proportionnelle à la quantité de travail mécanique 
transformé, ce qui est évident par ce qui précède. Le second 
introduit la température comme un facteur dans la formule 
qui exprime la quantité de travail que l’on peut obtenir d’un 
corps dont la température s’abaisse sans chute d’une valeur 
supérieure t' à une autre inférieure t. 
Appelant Q la quantité de chaleur disponible à t f et E l’équi¬ 
valent mécanique, l’expression est 
Q ------ E = travail disponible. 
Si l’on examine ce que c’est qu’une calorie à 1 degré, 1 ca¬ 
lorie à 3 degrés, à t degrés, on voit qu 'une calorie représente 
toujours la même quantité de travail indépendamment de la 
température à laquelle on la prend. 
Mais plus la température est élevée plus la masse du corps 
devient faible, car peu de molécules vibrant avec une lon¬ 
gueur considérable représentent autant de travail que beau¬ 
coup de molécules possédant un faible mouvement vibra¬ 
toire. Si l’on arrête ces vibrations en faisant produire du 
travail mécanique au corps considéré, ces vibrations dimi¬ 
nuent de longueur, la température baissera et l’on aura pour 
chaque calorie disponible au départ une certaine quantité de 
travail mécanique. 
Il est très facile de démontrer, soit par l’analyse, soit par 
des procédés graphiques que chaque calorie disponible à t' et 
chutant jusqu’à t donne 
t' - t 
—-— E = kilogrammètres fournis. 
t 
Donc si l’on a Q calories à tf on aura un travail représenté 
par 
t r - t 
Q —-,— E = travail obtenu. 
t 
Ces considérations sur la chaleur et la température permet¬ 
tent donc de suivre dans leurs manifestations intimes les ac- 
