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entre les vitesses de propagation maxima et minima dans 
le cristal, il existe dans celui-ci toute une série de 
directions, formant un cône du second degré, suivant 
lesquelles les ondes lumineuses le traversent sans changer 
de vitesse normale et par conséquent sans subir de 
déviation. À l’intérieur du cristal les rayons lumineux 
sont déviés, il est vrai, mais à la sortie ils redeviennent 
parallèles à la direction primitive, et cela quelle que soit 
la forme extérieure qu’affecte le cristal. 
J’ai vérifié à cette époque l’existence de ces directions 
de déviation nulle, en plaçant un petit rhomboèdre de 
calcite, obtenu par clivage, dans une solution aqueuse 
d’iodure de potassium et d’iodure de mercure; cette 
solution était contenue dans une petite, cuvette à faces 
parallèles, placée entre le collimateur et la lunette d’un 
goniomètre. En faisant varier l’orientation du rhom¬ 
boèdre, on voyait venir, de divers côtés du champ, des 
spectres produits par les portions prismatiques dans 
lesquels se décompose le fragment rhomboédrique de 
calcite; ces spectres venaient passer au même instant par 
l’image immobile de la fente du collimateur, et à cet 
instant le cristal se trouvait dans une des positions où 
les ondes lumineuses, traversant le cristal comme ondes 
extraordinaires, ne changeaient pas de direction. 
En faisant donc tourner le fragment cristallin autour 
d’un axe perpendiculaire à l’axe optique, j’observais deux 
orientations pour lesquelles la déviation des rayons 
extraordinaires s’annulait pour une couleur déterminée 
(en retournant le cristal j’aurais trouvé les deux directions 
inverses), et, au moment où le cristal passait par une de 
ces orientations particulières, la déviation changeait de 
signe, c’est-à-dire passait du positif (déviation vers la base 
