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or, dans cette position, le rhomboèdre ne pouvait plus 
être décomposé qu’en deux prismes, deux facettes étant 
devenues parallèles à la ligne de visée. La déviation 
maxima était d’ailleurs négative, ainsi que j’ai pu m’en 
assurer en recouvrant d’un écran une des moitiés du 
rhomboèdre; cela est d’accord avec les considérations 
ci-dessus : le milieu ambiant avait encore un indice 
supérieur à l’indice extraordinaire, c’est-à-dire que la 
lumière se propageait plus vite dans le cristal que dans 
le milieu ambiant. 
Les spectres étaient fort étalés et avaient le rouge en 
dedans, lorsque la déviation était négative, tandis que le 
rouge était la couleur la plus déviée lorsque la déviation 
était positive. Cela résulte évidemment du pouvoir 
dispersif particulièrement élevé du sulfure de carbone 
(n = 1,61 à 1,70 contre 1,48 à 1,50 pour la calcite) qui, 
même mélangé au chloroforme, dont l’indice ne varie 
que de 1,45 à 1,47, donne encore un milieu ambiant 
beaucoup plus dispergent que le cristal qui y est plongé; 
or, si le milieu ambiant a un pouvoir dispersif plus grand 
que le prisme, dans le spectre formé par ce dernier le 
rouge est la couleur dont la déviation est la plus forte. 
Diminuant encore l’indice du milieu ambiant par 
augmentation de la proportion de chloroforme, j’ai 
obtenu d’abord l’égalité parfaite d’indice pour le rouge ; 
à ce moment les deux orientations de déviation nulle se 
confondaient pour le rouge, alors qu’elles étaient encore 
nettement séparées pour les autres couleurs : les spectres 
traversaient encore l’image de la fente, mais dans leur 
maximum d’écart ils restaient en contact avec elle par le 
rouge. Puis, l’indice diminuant davantage, les deux orien¬ 
tations de déviation nulle coïncidaient successivement 
