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pour les diverses couleurs du spectre, au point que le 
violet atteignait encore un maximum de déviation 
lorsque le rouge n’était déjà plus dévié qu’au minimum. 
Finalement, le spectre entier ne se rapprochait plus de la 
fente que jusqu’à une distance rainima; la déviation 
restait positive avec le rouge en dehors. 
Dans tous ces changements, les spectres ordinaires 
restaient hors du champ, fortement déviés qu’ils étaient, 
même au minimum de déviation, par suite de la grande 
différence d’indice entre le cristal et le milieu ambiant. 
J’ai pu observer des phénomènes analogues, mais 
compliqués par la présence des spectres ordinaires, en 
employant des liquides ayant un indice voisin de l’indice 
ordinaire de la calcite; comme tels j’ai pris des mélanges 
de naphtaline monobromée (n = 1,66) et de benzène 
(n = 1,50). Dans ces conditions, les orientations de 
déviation nulle étaient voisines de l’orientation axiale du 
rhomboèdre, c’est-à-dire de la position dans laquelle 
l’axe optique coïncidait avec la ligne de visée. En plaçant 
le rhomboèdre de calcite dans la naphtaline monobromée 
pure, dans une orientation axiale on voyait, groupés 
autour de l’image de la fente, six spectres s’étalant dans 
des directions faisant entre elles des angles d’environ 60°; 
ces spectres touchaient la fente par le rouge, l’indice du 
liquide pour celte couleur (1,65) étant sensiblement le 
même que pour la calcite (rayon ordinaire). Pour les 
autres couleurs, le liquide a un indice plus élevé (1,65 
à 1,74 contre 1,65 à 1,68 pour la calcite); aussi les 
spectres, négativement déviés, avaient-ils le violet en 
dehors. Ces spectres résultaient d’ailleurs de la superpo¬ 
sition (pas parfaite, il est vrai, comme on pouvait s’en 
assurer en opérant en lumière homogène) des spectres 
