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Prenons les axes d’élasticité du cristal comme axes 
coordonnés, l’arête du prisme passant par l’origine; 
soient et les cosinus directeurs des deux 
faces du prisme. Considérons à l’intérieur du cristal des 
ondes planes, dont la direction de propagation est déter¬ 
minée par les cosinus directeurs Imn ; cherchons la direc¬ 
tion des ondes planes qui leur ont donné nais¬ 
sance par réfraction sur la première face du prisme, 
ainsi que celle des ondes qui en résultent par 
réfraction sur la seconde face. 
Pour cela nous nous figurons tracées à une même 
échelle les surfaces des vitesses normales, dans le prisme: 
et dans le milieu ambiant : 
X 2 f z 2 - t> 2 . (2) 
Si nous considérons dans le milieu cristallin fonde 
plane 
U ■+• my h- nz = r, (5) 
nous trouverons les directions des ondes incidentes et 
émergentes en effectuant deux fois la construction 
d’Huygens, c’est-à-dire en menant par les traces du plan 
(3) sur les faces réfringentes du prisme 
Xyx fji s y -i- v t z = 0 
X-iX 4- p 2 ?y 4- i/ 2 z — 0 
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