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Mais il est évident que non seulement nous n’aurons 
pas A,. = A a , toutes choses étant égales, ainsi qu’on 
l’admettait, mais qu'il n’existe aucun rapport simple entre 
ces grandeurs , ou tout au moins il n’en existe pas plus 
qu’entre la force expansive et la pression interne d’un 
gaz. 
C’est la force expansive du champ qui tend, comme 
nous l’avons vu plus haut, à séparer deux portions d’une 
sphère électrisée, force qui correspond à une force tan- 
gentielle et non à une force normale à la surface, ainsi 
qu’on l’avait pensé. 
En effet, ainsi que nous allons le voir, la force qui 
tend à déterminer la séparation des deux hémisphères 
d’une sphère électrisée est sensiblement la même si on 
substitue à l’un de ces hémisphères un simple anneau 
ayant même rayon de courbure. 
Si l’on admettait que le champ électrostatique est com¬ 
parable à un gaz parfait, lesforcestangentielles qui tendent 
à séparer deux demi-sphères seraient évidemment propor¬ 
tionnelles à la périphérie. Mais cette loi limitée se vérifiera 
d’autant moins que le champ se rapprochera davantage 
de l’état imparfait, lequel état sera réalisé au plus haut 
degré lorsque les lignes d’action sont parallèles. Dans ces 
conditions, l’action expansive ou répulsive devient nulle. 
La théorie du potentiel newtonien exige que la force qui 
tend à séparer deux hémisphères soit indépendante du 
rayon de ces sphères, conclusion qui n’a aucun rapport 
avec la réalité. 
Considérons encore le cas de deux disques parallèles D 
(fig. i) portés au même potentiel, la portion hachurée d 
étant mobile et susceptible de se soulever sous l’action 
