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des forces agissantes. Le champ d’un pareil système sera 
divergent et représenté ainsi que nous l’indiquons. Dans 
ces conditions, considérons, par exemple, la fibre a’b 
buttant transversalement contre la libre ab, et supposons 
que celle-ci reçoive, par exemple, des impulsions 9 : 
celles-ci, en vertu de l’élasticité de la fibre, se trans¬ 
mettront au point d’attache de cette fibre en a et, dès 
lors, la résultante de ces forces 9' pourra se décomposer 
en deux autres, l’une tangente au disque et inefficace, 
l’autre normale F, qui tendra à la soulever. Cette force 
F tendra évidemment à devenir nulle pour des disques D 
indéfiniment grands. 
