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surface extérieure du conducteur, l’espace séparant deux 
charges quelconques est occupé par le métal. On appli¬ 
que la loi qui n’est établie que pour l’air aux cas des 
conducteurs, ce qui est « une hypothèse assez singulière », 
d’après l’expression de M. Chwolson (*). Jusque mainte¬ 
nant cette hypothèse n’était pas contredite par l’expé¬ 
rience. D’autre part, Gauss (**), par exemple, a objecté 
que, à cause de la discontinuité des dérivées de la fonc¬ 
tion potentielle, la valeur % t<t pour la force exercée sur 
une unité de charge placée sur la surface du conducteur, 
n’est pas admissible. Mais cette objection n’est plus soute¬ 
nable. Les démonstrations, telles que celle qui est donnée 
par M. Duhem (***), sont absolument rigoureuses au 
point de vue mathématique. 
Dans la deuxième méthode, indiquée par Maxwell ( ,v ), 
la surface du conducteur est envisagée comme étant 
plongée dans un champ dont l’intensité sur la surface 
elle-même a une valeur déterminée; les lignes de force 
du champ étant perpendiculaires à la surface équipo- 
tentielle du conducteur, exercent une tension vers l’exté¬ 
rieur. 
La nature physique de tension est ici opposée à celle 
indiquée par la première méthode. Au lieu d’une répul¬ 
sion, on considère une traction vers l’extérieur. 
(*) Chwolson, Traité de physique, vol. IV, p. 42. 
(**) Gauss. Allgemeine Lehrsatze in Beziehung aufdie im verkehrten 
Verhàltnisse des Quadrates der Entfernung wirkenden. .. (Werke, Bd V, 
pp. 205, 213, 214.) 
(***) P. Duhem, Leçons sur Vélectricité et le magnétisme, 1891, 
vol. I, pp. 71-98. 
( ,? ) Maxwell, Traité d'électricité et de magnétisme, vol. I, pp. 100, 
163-176. 
1910. — SCIENCES. 
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