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deux transformations isothermiques et réversibles : 
1 ° charge et écartement des armatures, 2° écartement 
des armatures et charge, que M. Pellat parvient à établir 
la valeur de la tension électrostatique F = 2 tüo- 2 , dont 
l’existence et la nature physique ont été expliquées 
comme je viens de l’indiquer plus haut. 
Comme on le voit, les physiciens, en suivant des voies 
très différentes, arrivent à la même formule finale qui, ainsi, 
paraît être inébranlable. Mais en 1888, M. P. Duhem (*) 
publia un mémoire remarquable où, par une analyse 
profonde, il parvient à établir une expression de la ten¬ 
sion électrostatique tout à fait différente de celle qui est 
généralement admise. Ne pouvant pas analyser ici cet 
important travail, résumons seulement le résultat. Le 
savant mathématicien, suivant la voie de Helmholtz, 
introduit de nouvelles forces, non envisagées par 
d’autres physiciens, et notamment l’action de la matière 
du conducteur sur l’électricité qu’il contient. La force 
qu’exerce une particule matérielle de masse m sur une 
charge q distante de r, peut s’exprimer, d’après Helm¬ 
holtz (**), par 
F = mgf\r). 
La forme de la fonction f(r) ne dépend que de la 
nature et de l’état de la masse m. Ces actions ne peuvent 
s’exercer qu’à des distances très faibles de r ; dès qu’elles 
dépassent une certaine quantité p. très petite, F devient 
(*) P. Duhem, Sur la 'pression électrique et les phénomènes électro¬ 
capillaires. (Annales scientifiques de l’École normale supérieure, 
1888, t. V, pp. 97-146.) 
(**) Helmholtz, Ueber die Erhaltung der Kraft, p. 47. 
