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égal à zéro. M. P. Duhem a démontré (*) que, alors, le 
potentiel thermodynamique interne d’un système a pour 
expression 
<ÿ=E(r.— TS) 4- W -4- 2©Q, 
en désignant par F l’énergie interne que posséderait le 
système si on ramenait à l’état neutre chacun des corps 
qui le constituent et en laissant à chacun d’eux sa den¬ 
sité et son état physique ou chimique, S l’entropie que 
posséderait le système dans les mêmes conditions, W le 
potentiel électrostatique (**), 0 une quantité qui dépend 
uniquement de la nature du système et qui est définie par 
0 = ^ F (r)dm. 
La sommation s’étendant à toutes les masses maté¬ 
rielles élémentaires comprises dans la sphère, dont le 
centre est le point considéré à l’intérieur du conducteur 
et dont p. est le rayon ; F(r) étant définie par 
Le signe S désigne la sommation étendue à toutes les 
charges électriques du système. Si le système subit une 
modification isothermique virtuelle, on aura 
en désignant par og le travail non compensé et par 8/ le 
(*) P. Duhem, Le 'potentiel thermodynamique et ses applications , 
1886, pp. 191-209. 
(**) Le potentiel électrostatique au sens de Duhem, on l’appelle 
aussi l’énergie du système. 
