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travail des forces extérieures. Les conditions d’équilibre 
seront données par 
Æg = 0 ou S&=ST. 
En supposant que ladite modification est une simple 
dilatation, l’auteur développe la dernière formule et, 
entre autres, trouve ce résultat remarquable que « l’élec¬ 
trisation d’un fluide a pour effet d’exercer aux divers 
points de sa surface libre une traction ayant pour valeur 
. 00 1 00 
F = W*- <T -Q, 
DN M Ou 
( 1 ) 
M étant le poids du conducteur, v le volume spécifique, 
Q la charge ». 
Les deux derniers termes dépendent de @, donc de la 
nature du corps électrisé; le premier n’en dépend pas 
— c’est l’ancienne expression de la tension électrosta¬ 
tique. 
La formule (1) est établie pour les conducteurs liquides, 
mais la nature du conducteur n’entre que dans l’étude 
de déformation qui pourrait ainsi être différente ; quant 
à la force, l’auteur lui-même dit qu’ « il n’y a aucune 
raison pour que cette expression change dans le cas d’un 
conducteur solide ». 
Dans cette théorie, comme dans celle de Pellat et 
d’autres, on admet l’existence de l’électricité dans une 
couche superficielle intérieure au conducteur. Sur la 
distribution de charges dans la couche, nous n’avons pas 
des indications exactes. On doit à M. Foeppl (*) un 
mémoire sur la théorie de cette distribution. 
(*). Foeppl, Die Vertheilung der elektrischen Ladung in der Lei- 
tern . (Wiedeman’s Annalen, 1886, t. XXIX, p. 591.) 
