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qui constituaient les niasses métalliques les plus voisines 
de la surface étudiée, était en moyenne de 65 centi¬ 
mètres. La balance était éloignée de 2 m 50. La distance 
de la surface au support d et au plancher du laboratoire 
était respectivement de 65 et de 125 centimètres. 
En plaçant le conducteur dans de telles conditions, je 
crois être en droit de le considérer, pratiquement, 
comme isolé. Strictement parlant, il subit l’influence des 
parois de la salle, des objets voisins, etc. Mais cette 
influence ne peut produire des effets modifiant les lois. 
Si dans les expériences de Coulomb, de Riess, de 
Marié-Davy, de Egen, l’isolement était suffisant pour 
mettre en évidence la loi d’attraction et de répulsion, il 
doit en être de même dans le cas considéré ici. Le point 
important était d’appliquer le procédé de charge qui per¬ 
mettrait d’obtenir soit le potentiel, soit la charge bien 
connue et mesurable. C’est le potentiel dont j’ai donné 
la valeur voulue. Pour obtenir la source d’électricité à 
potentiel constant, le dispositif suivant a été appliqué. 
L’un des pôles de la machine de Wimshurst à quatre 
plateaux, mue par un moteur électrique, communique 
avec les armatures intérieures de cinq jarresA, reliées en 
parallèle et dont les armatures extérieures sont mises à la 
terre. La capacité totale était d’environ 0.02 microfarads. 
Ce système est mis en communication en B avec une 
cbaîneC qui permet de manier librement le manchon M en 
ébonite qui porte à son extrémité un fil métallique D. 
C’est en touchant le conducteur au moyen de ce fil qu’on 
le met en communication avec les jarres et qu’on le 
charge au potentiel qui est maintenu constant. 
Pour mesurer le potentiel, on s’est servi d’un électro- 
mètre E constitué par deux balles de sureau dont l’une est 
