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Cela fait, on règle le potentiel, en ayant soin de 
vérifier avant chaque série d’observations le zéro de 
l’électromètre. L’opérateur, installé sur un faux plancher 
auprès de la balance, fait reposer la partie suspendue sur 
la partie fixe du conducteur en ajoutant une surcharge 
sur le plateau de la balance. Alors l’autre opérateur, dont 
le temps est occupé à maintenir le potentiel toujours 
constant, charge la surface étudiée en touchant sa partie 
fixe par le fil ajusté au manchon d’ébonite et relié aux 
jarres. (Il est à remarquer qu’au moment de la charge 
l’opérateur se trouve à une distance d’au moins l ,n 50 de la 
surface.) Si maintenant on éloigne le fil qui communique 
avec les jarres, la surface étudiée se trouve électrisée 
au potentiel connu et est donc soumise aux forces de 
tension électrostatique, ainsi qu’un conducteur électrisé, 
dit isolé dans l’espace. Pour mesurer ces forces, j’ai 
employé un procédé qui peut être appelé d’approximation 
successive. On cherche le poids qu’il est nécessaire 
d’ajouter pour que la partie suspendue ne se lève plus; 
la première charge donne une valeur grossièrement 
approximative. On charge le conducteur une deuxième 
fois dans les mêmes conditions et on obtient une valeur 
plus rapprochée. En répétant la même opération un cer¬ 
tain nombre de fois, on arrive à trouver deux valeurs a 
et b telles que si f est la force cherchée, 
a < f 6 > /' mais b — a (M)004. 
Si les nombres a et b se retrouvent trois ou quatre fois 
de suite, on note la valeur de la force mesurée : 
b a 
