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moyennant 
1 30 3 30 
4t r SN Ad Oü 
V 2 
On voit que, d’après cette théorie, le terme g ne 
constitue qu’une partie de l’expression de la force totale; 
à cette partie s’en ajoute une deuxième donl la valeur est 
proportionnelle au rayon de la sphère et dépend de plus 
de la nature du conducteur; la troisième partie dépend 
de la nature, mais non de la dimension de la sphère. 
De plus, la formule (A) montre que la force S varie 
linéairement avec le rayon de la sphère, ce qui se 
rapproche beaucoup plus de la réalité que les résultats 
calculés d’après la théorie donnant $ — - . L’expé¬ 
rience montre que la force croît avec R; il s’ensuit donc 
que 8 est positif, et la droite représentée par la for¬ 
mule A, en supposant le potentiel Y constant, fait un 
angle a aigu avec l’axe des X positifs. Cet angle a 
augmente avec le potentiel. [La droite en question ne 
pourra pas tout de même être prolongée jusqu’à R = 0, 
car la formule cesse d’être applicable, la démonstration 
étant faite dans la supposition que les rayons de cour¬ 
bure sont grands par rapport à ix p. 441]. Il suit que la 
force doit augmenter avec le rayon d’autant plus rapide¬ 
ment que le potentiel est plus élevé. Dans les traits 
généraux, ceci se produit effectivement, comme le 
montrent les résultats indiqués ci-dessus. Mais bien que 
plus parfaite, la théorie de M. Duhem est insuffisante 
pour rendre compte des phénomènes observés. 
Voyons maintenant si la théorie de M. Foeppl n’ex¬ 
plique pas les faits. Cet auteur admet l’existence de 
pressions élastiques qui dépendent des coordonnées du 
