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et l’on obtient alors 
c’est-à-dire la valeur trouvée directement plus haut. 
Appliquons la formule (15) à un cas particulier où le 
plan de la base inférieure de la zone passe par le centre 
de la sphère. Alors 0 2 = ^ et (15) donne, après simplifica¬ 
tion : 
V 2 r 21 
F =— (t — tt) COS 2 0, h- 
cos^ e 4 
-+• 2 arc tang- 
V 2 sin — 
Études expérimentales. — Pour l’étude de l’action 
sur les zones, j’ai employé une sphère de diamètre 
D = 100 millimètres dont une moitié se composait de 
cinq zones séparées, de 10 millimètres de hauteur 
chacune, et ajustées de façon que, étant superposées, 
elles forment une demi-sphère entière. Ces cinq zones, 
associées à une demi-sphère faite d’une pièce, con¬ 
stituaient une sphère complète. Les surfaces de sépa¬ 
ration ont été particulièrement soignées pour que la 
superposition se fasse exactement, afin de ne pas influer 
sur la forme et, par suite, sur la distribution de l’électri- 
l/â . e, , „ 
-— sin — cos*0 4 (7 cos 0, — 3) 
(16) 
