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cun des auteurs ne fait) ne serait probablement pas très 
facile à justifier, car à l’intérieur d’un conducteur ouvert, 
aussi bien qu’à son extérieur, le champ existe et est 
dirigé normalement à la surface électrisée (*). Mais sup¬ 
posons même que la formule (16) ne soit point applicable 
dans le cas des conducteurs ouverts et que, dans ce 
cas, il faille considérer directement les charges comme 
formant une couche de densité c + et a' + crj, dont 
les éléments obéissent à la loi de Coulomb. 
Soient 9 , 9 et 9 ', 9' l’azimut et la colatitude d’un point 
situé respectivement sur la zone fixe et sur la zone 
suspendue, cette dernière étant déterminée par les deux 
angles 9 4 et 9 2 ; soient, de plus, craq, les densités élec¬ 
triques superficielles sur les faces extérieure et intérieure 
des deux zones. Chaque élément de surface doit être 
considéré comme possédant la densité a- h- aq, et alors les 
charges d’une aire élémentaire des deux zones seront 
R 2 (<x -+- o-j) sin QdfdQ et R 2 (V -+- o-J) sin 6'df'dQ', 
(*) H. Pellat, Électrostatique non fondée sur les lois de Coulomb 
(Annales de chimie et de physique, 1895, p. 19), dit ce ... que cette 
force est toujours tournée vers le diélectrique, c’est-à-dire qu’elle 
tend à déplacer la surface du conducteur vers l’extérieur... » 
F. Pockels dit : « Ist das angrenzende Medium ein Konductor, so 
sind dort A* ... A y sâmtlich Null zu setzen, und da die Kraftlinien 
die Konduktorobertlachen senkrecht trefifen, so wirkt auf dieselbe 
die voile Spannung parallel der Kraftlinien, das ist in einem 
isotropen Dielektrikum \ E 2 als normaler Zug. » ( Encykl . der math. 
Wiss., V 2 , p. 355.) 
Voir aussi Wiedeman, Die Lehre von der Elektricitât, Bd I, p. 65. 
