( 492 ) 
La composante suivant l’axe des z de leur action 
mutuelle est 
df- 
R 2 (o- <7 4 ) (<r' -+- </,) sin 6 sin 0' (cos Q' — cos 0) dfdf'dodd' 
2\/2[î — cos 0' cos 0 — sin 0' sin 0 cos (/ — y)]* 
et la composante de la résultante 
02 jr.TC s-’da S»ï X /->V.7T 
>- 7 ^ / // / 
- K z e 2 e 4 o o 
(a r -t-c' l )(<7 -t-o-j) sin 0 sin 0'(cos 0'— cos e)dfdf'dddd' 
[ ! — cos 0' cos 0 — sin 0' sin 0 cos (?' — ^)]2 
( 17 ) 
En remplaçant les a- par leurs expressions données par 
lord Kelvin, on obtient une valeur indépendante de R 
et / est une fonction des limites d’intégrations 0 4 et 0 2 . 
En conservant un 8 2 constant, f va varier avec 84 . Il est 
inutile de développer de longs calculs, car le raisonne¬ 
ment simple montre que le résultat ne concorde pas 
avec les données de l’expérience. En effet, pour Gj = 0, 
G 2 c’est-à-dire pour le cas d’une demi-sphère, nous 
V 2 
obtenons évidemment la valeur -g . Donc le point initial 
de la courbe (17) coïncide avec le point initial de (16); il 
en est de même du point final pour 84 = ^, G 2 = Mais 
pour toutes les valeurs intermédiaires, les charges de la 
face intérieure donnent les termes négatifs pour (16) et 
positifs pour (17). Il s’ensuit que le maximum de (17) 
sera plus grand que le maximum de (16), et le désaccord 
