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stances chimiques étant définie par les rayons de courbure 
de l’élément de surface considéré, portées à une infinité 
de températures différentes dont la grandeur est définie 
par l’invariance du potentiel total. 
Le potentiel V d’une série d’éléments d’une surface 
de rayon de courbure variable sera donc défini par 
l’équation 
V 2 = 0 -4- T = ©' +- T .« 0'", 
T variant en raison inverse du rayon de courbure pour 
un potentiel donné 1/©'" correspondant donc à une sur¬ 
face plane. 
Donc : 
1° Pour une sphère de rayon invariable, le carré du 
potentiel varie proportionnellement à la température 
totale © h- T ; 
2° Si l’on suppose que le rayon de courbure diminue, 
@ correspondant à l’énergie inapparente diminue, alors 
que T correspondant à l’énergie apparente croît, pour 
atteindre finalement l’incandescence lorsque le rayon de 
courbure devient très petit ; ce qui se traduit par l’agirette 
dans la phase II. De même le fer pourrait être porté 
au blanc éblouissant s’il renfermait la même quantité 
d’énergie que l’eau au zéro dit absolu. 
Le carré du potentiel dans la phase III aura alors pour 
mesure la somme de deux quantités, l’une T qui corres¬ 
pond à la quantité de chaleur libérable, l’autre 0 qui 
correspond à la quantité de chaleur non libérable, et l’on 
aura, Y représentant le potentiel : 
V 2 = 0 + T. 
