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de sorte que, en vertu de (5), 
v 2 f a 1 
1 ==S — 4 -+- - tg CO 
r 2 | b t ° 
6 2 sin 2 u cos 2 fl 
a 2 tg 2 a J 
cos co sin £ •+- 
v 1 o 2 sin 2 co -+- 6* cos 2 oo 
1 ? ô 2 ^ 
(a 2 sin 2 e -+- 6 2 cos 2 e); 
ce qui moyennant (2) donne 
V à 2 sin 2 w 6 2 cos 2 « 
Ainsi donc, si l’on choisit un milieu ambiant où la 
vitesse de propagation de la lumière est conforme à la 
formule (6), la déviation que les rayons extraordinaires 
subissent dans leur passage par le prisme est indépen¬ 
dante de l’incidence, et cette déviation constante est 
alors fournie par la formule (5) (*), qui donne encore 
ter I * = (a — b ) tg « ^ (K, — Ny) tg CO 
° 2 J b -+- a tg 2 « tg 2 co 
Avec les valeurs qui ont servi de base aux calculs de 
la note précédente, on trouve 
$ = —- 5 ° 18 ', 
ce qui est d’accord avec le résultat des calculs dans la 
même note. 
La vitesse v, fournie par la formule (6), est précisé- 
(*) Cette formule se retrouve en substituant la valeur de v (6) dans 
la formule (8) de la note précédente. 
