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ment la vitesse de propagation des rayons lumineux 
parallèlement aux faces du prisme, dans le plan d’une 
section perpendiculaire à l’arête réfringente. D’après 
cela, le prisme présente une déviation constante, lorsque 
le milieu ambiant a un indice tel, que sous l’incidence 
rasante le rayon lumineux n’est pas dévié en pénétrant 
dans le prisme, ainsi que l’apprend la construction 
d’Huygens. 
Comme il résulte des équations (4) que 
tg i (o* *.) = tg e cotg a tg i (A - 4 - tf), (7) 
on a dans le cas actuel 
tg* f*. h- £i) = r ige. 
b 
On sait d’ailleurs que, si a est l’angle de direction du 
rayon dans le prisme cristallin, 
a 2 
a = p l g (8) 
de sorte que 
tg 2 { (â t -t- 3 t ) = tg a tg e, 
ce qui exprime que la bissectrice de l’angle de déviation 
est comprise entre les directions de propagation des 
ondes et des rayons dans le prisme. 
Remarquons encore que la relation (8) permet de 
transformer comme suit la formule (3) : 
dâ t v a 4 cos 2 « + 6 ‘ sin 2 a cos (a — a) 
^ ab , 2 2 , 2 . 2 j cos — a) 
(a cos* a -f- 6“ sur a) 1 
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Supposons maintenant que les faces du prisme ne 
