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A ces limites, l’expression (12) se simplifie considérable¬ 
ment et donne respectivement 
r 2 r 2 
v\ — - et vl —-; 
sin 2 (e — co 4 ) sin 2 (n — co 2 ) 
comme dans ces conditions 
sin- (<?, — «,) = 1 et sin 2 (4 — co 2 ) = 1, 
donc 
<?, = ai - et ^ = ^-4--, 
la déviation est maxima ou minima au moment d’une 
incidence ou d’une émergence, pour laquelle le rayon 
dans le prisme rase la surface, lorsque le rayon incident 
ou émergent est lui-même rasant, de sorte que le rayon 
entre dans le prisme ou en sort sans changer de direc¬ 
tion. On a alors, conformément à (6), 
o 2 6 2 9 a 2 6 2 
v; = ■ - - - ou 1-i ’ 
o" sin co, o cos a, a sin co 2 b~ cos a > 2 
ou bien (voir la note précédente, page 178) : 
N, = l/]N 2 si n 2 JN 2 cos 2 co, ou N*=l/iN 2 sin 2 w 2 -+-N 2 cos 2 oo 2 , 
N étant l’indice de réfraction du milieu ambiant. 
Pour N égal à l’une ou l’autre de ces deux valeurs, la 
déviation est donc maxima ou minima à l’une ou l’autre 
limite de la réfraction par le prisme. Appliquant ce 
résultat au cas de dissymétrie considéré dans ma pré- 
