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de deux rayons et non de chacun d’eux séparément, 
c’est-à-dire que dans les systèmes semblables la force ne 
doit pas dépendre des dimensions linéaires du système. 
Le cas théorique est irréalisable : on ne peut expérimen¬ 
ter qu’avec des disques d’épaisseur finie qui, toutefois, est 
faible par rapport au rayon du disque. Ce qui est encore 
plus nuisible, c’est que l’influence de l’épaisseur sur 
la distribution se marque différemment sur les disques 
de diamètres différents. En diminuant le rayon du disque, 
on s’écarte de plus en plus des conditions théoriques. 
Si, au contraire, on l’augmente, la force résultante 
s’exerçant sur le disque central devient plus faible, et les 
mesures ne peuvent donner la précision suffisante. 
Pour pouvoir soumettre à l’épreuve de l’expérience la 
formule (1), il était nécessaire d’employer un dispositif 
tel qu’une des faces seulement du disque étudié portât la 
charge; de plus, le disque central (r), faisant partie d’un 
grand disque (R), devait se détacher librement de ce 
dernier, mais à l’état d’équilibre son plan ne doit être 
que le prolongement du plan du grand disque. Dans ce 
but, j’ai employé le dispositif suivant : 
Dans un disque circulaire AB (fig. 4) est pratiquée une 
P 
J 
Fig. 4. 
ouverture conique (ab) où est placée une pièce D formée 
par deux troncs de cône superposés dont la partie plus 
