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large, seulement de hauteur h = O mraw 2, s’appuyait contre 
les parois de l’ouverture. Cette pièce D entrait dans 
l’ouverture conique ab de façon que les deux surfaces du 
disque AB et du disque D formaient un seul plan sur 
lequel la circonférence de séparation était à peine visible 
comme une raie très fine. Le disque AB a été superposé 
sur un autre A'B' par l’intermédiaire de petites cales 
métalliques c de O mm l d’épaisseur. La surface latérale 
AA'BB' a été formée par une bande métallique. Ainsi, 
le système total formait un seul conducteur de la forme 
d’un disque de 2 millimètres d’épaisseur, dont une 
partie D, portant la charge d’un côté seulement, pou¬ 
vait se détacher. Le disque central D a été suspendu 
au plateau de la balance au moyen de trois fils de soie 
paraffinée; la partie restante a été maintenue fixe par la 
tige en paraffine p. 
Les mesures sont ici très difficiles à effectuer, et, 
même en s’entourant de toutes les précautions et soins 
possibles, on ne peut pas obtenir des résultats présentant 
assez de certitude au point de vue quantitatif pour 
permettre de tirer une conclusion bien fondée de con¬ 
cordance ou de non-concordance. Mais, en tout cas, la 
force répulsive existe et n’est point négligeable (*). Cette 
force, de plus, varie sensiblement avec l’épaisseur du 
disque, de sorte qu’on ne peut pas comparer les valeurs 
expérimentales à celles données par la théorie, les 
disques n’étant pas assez rapprochés des conditions théo- 
(*) Je ne puis prendre en considération l’action observée dans 
l’électromètre absolu de Lord Kelvin, car là nous avons un système 
de conducteurs; je n’envisage qu’un conducteur isolé, c’est-à-dirè 
tel que les autres conducteurs en soient très éloignés. 
