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introduite. Le rapprochement du fil de charge de la 
sphère A produit, de sa part, une forte déviation de la 
balle diélectrique, et elle tombe dès qu’on éloigne le fil, 
mais cette chute n’est pas évidemment due à la variation 
de potentiel de la sphère. 
Voici la façon d’opérer que j’ai employée. 
La sphère conductrice A étant chargée, on éloigne le 
fil de charge; par suite, la balle diélectrique retombe et 
on note l’écartement u et le temps correspondant marqué 
au chronomètre à partir du moment où le fil de charge a 
cessé de toucher la sphère jusqu’au moment où la balle 
prend une position d’équilibre. Après, on suit la chute 
lente de la balle diélectrique en notant les temps et les 
distances correspondantes u pendant tout le temps que 
dure la déperdition. Au moyen de ces données, on 
construit la courbe de variation de u en fonction du 
temps, dont le premier point correspond au temps t i de 
la première mesure (t { < 12 sec.). La figure 8 repré¬ 
sente deux de ces courbes, prises au hasard, pour les 
sphères A de rayon Ri — 15 millimètres et R 2 = 55 mil¬ 
limètres. Sur l’axe des abscisses sont portés les temps, 
sur l’axe des ordonnées les distances u. Les premiers 
points obtenus sur les courbes sont les points a. On pro¬ 
longe alors la courbe jusqu’à t = 0, c’est-à-dire jusqu’à à, 
et on trouve ainsi graphiquement la valeur u pour le 
temps initial et telle que si la sphère était isolée. Le 
potentiel correspondant est alors V indiqué par l’électro- 
mètre. Connaissant V et u, la formule (5) nous permet 
de déterminer la constante C, et pour connaître le poten¬ 
tiel à un temps quelconque C il nous suffît de mesurer 
sur le diagramme la valeur correspondante de u et de 
l’introduire dans la formule (5). 
1910. — SCIENCES. 
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