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une tension tangentielle analogue à la tension superfi¬ 
cielle capillaire et en faisant parcourir à la sphère le 
même cycle; désignant, de plus, par M la charge com¬ 
muniquée à la sphère dans la modification 1, par R le 
rayon de la sphère, pardQ la quantité de chaleur fournie 
dans la modification 2, par dv l’accroissement de volume 
dans la même modification, para le coefficient de dila¬ 
tabilité linéaire du métal de la sphère, par /* la tension 
par unité de longueur, on trouve par un calcul facile que 
le principe de la conservation de l’énergie appliqué à ce 
cycle donne 
M 2 M 2 
- v- <1 Q — pdv — 8AtR \dt- - dQ + pdv — 0, 
2K ' ' ^(1+a dt) V ' 
d’où f aurait pour valeur 
et en l’appliquant au cas de la répulsion de deux hémi¬ 
sphères on obtient 
V 2 
F — -, 
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valeur identique à celle obtenue par la considération des 
pressions normales. 
Cela évidemment veut dire seulement qu’il n’est point 
nécessaire de supposer que la pression sur la surface 
d’un conducteur à l’état électrisé est différente qu’à l’état 
non électrisé et que la solution donnée par M. A. Mebius 
n’est pas unique. 
Dans toute celte étude il ne s’agit pas, comme on le 
voit, de l’exactitude ou de la fausseté de la loi de Cou¬ 
lomb, mais seulement de rechercher les limites de son 
applicabilité. 
