Th. De Dondèr. 
La Gravifiqu e. 
Posons 
?“'(aSîÇ fc -“')- A ’ 
et remarquons que À 7 est la dérivée covariante de la vitesse 
covariante u a ; on pourra l’appeler Y accélération covariante du 
point matériel considéré. Rapprochons (204) de (203), et nous 
obtiendrons le théorème suivant relatif au spectateur grossier : 
£ a 7 A, se 0. 
(205) 
Rappelons (voir 73) que, pour le spectateur subtil, À ç est 
identiquement nul. 
U équation de continuité du fluide continu, étudié par l’expé¬ 
rimentateur ordinaire, devient, en vertu de (189), (190), (205) 
et (202), 
(206) 
18 . Contenu énergétique et masse. — Considérons de nou¬ 
veau le fluide matériel incohérent. En vertu de (73) et (84), 
nous aurons 
du a 1 v 1 o _ 
v T 1 -jf = I \ L 9vn, « u '- (207) 
Or, nous avons vu que dans le mouvement du fluide, on a 
l’invariant intégral (86) ; d’où 
== 0. (208) 
Nous poserons 
Se ~ p\f~ i oætyùz, (209) 
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