T fi. De ! fonder. 
La Gravi/ique. 
et nous appellerons 8s le contenu énergétique de l’élément de 
volume considéré. Donc, dans le mouvement du fluide, ce 
contenu énergétique se conserve. 
L’équation (207) devient, à cause de (208) et de (209), 
cl * Y -1 8e v 
y. (»«8e) = -y- Z L 9y? ,«« « y - C 2 *®) 
ai A $ y 
Cas du champ cl — Considérons maintenant un espace-temps 
non déformé, c’est-à-dire un champ c. Dans ce cas, les g.# sont 
nuis. D’autre part, on trouve aisément <pie 
ds 
dt 
V ; V — v 2 -j- C 2 
Ui = 
c 2 
\ 
( 211 ) 
Les équations (210) deviennent, en v substituant (241), 
et nous retrouverons le mouvement rectiligne et uniforme d’un 
point libre. 
Dans ce champ c , nous n’avons pas tenu compte des forces 
extérieures agissant sur le point; en vertu des dimensions et 
des équations classiques ou galiléennes de la dynamique du 
point, nous sommes amenés à écrire les équations (242) 
comme suit : 
dt\\ ’ c) 
d /c8e\ 
dt\Tj 
— \m — 
- Ffiæoyoz, 
H V 4 ox%y%z, 
(213) 
