E. Henriot. — Sur la variation de l'indice de réfraction 
de N se coupent toujours en un point I, parfaitement déterminé, 
dès qu’on se donne les valeurs N et N' pour ces deux droites. 
Ce point nous le désignerons sous le nom de point d’inversion 
pour les deux valeurs N et N' considérées. Si ces deux valeurs 
sont très voisines l’une de l’autre, le point d’inversion se trouve 
au point de contact de l’une des droites avec l’enveloppe E. 
Si nous mesurons les indices pour deux longueurs d’onde 
a et p, l’expression 
est totalement indépendante de N et de la fonction cp, qui peut 
même dépendre de la température. Sous deux états différents, 
on doit donc toujours avoir 
( 2 ) 
Cette relation absolument générale suppose uniquement que 
la substance possède une période propre unique. On pourra 
donc dans tout ce qui suit distinguer deux sortes de substances : 
celles (et ce sont les plus nombreuses) qui satisfont au critérium 
exprimé par l’équation (2) et celles qui n'y satisfont pas. C’est 
uniquement aux substances de la première catégorie que 
s’applique tout ce qui suit. 
Les deux droites de dispersion se coupent en un point 
d’ordonnée positive ou négative (cette ordonnée est, comme 
nous le verrons, positive pour les cristaux, négative pour les 
liquides). Soit n? la valeur de l’indice correspondant au point 
de rencontre. Adoptons dans la formule (2) pour n\ et np 2 la 
valeur commune n Cette formule devient, pour un indice 
n a = n quelconque, 
n 2 — 1 1 n' 2 — 1 1 
( 3 ) 
482 — 
