E. Henriot. — Sur la variation des indices de réfraction 
données de l’électron, r' sa distance au centre d’attraction 
supposé placé à l’origine, nous aurons 
x 1 = x 0 + x ; 
x 0 correspond au mouvement circulaire initial, x au petit mou¬ 
vement, libre ou forcé. 
Les équations du mouvement 
e 2 x’ 
mx 
s’écrivent, en développant r' 3 en série et en limitant aux termes 
du premier ordre en x, y, z , 
m(x + x 0 ) = — e - (i — - 2 (x& + yly + «o*)') (x 0 + x). 
r o \ r o / 
En tenant compte de l’équation 
e 2 
mit o === ô x 0 , 
r? 
on obtient, pour les équations des petits mouvements propres 
autour du petit mouvement circulaire considéré. 
px = x 
et deux équations analogues. 
Ces équations, lorsqu’on y fait 
#o = r 0 cos Qt 
Vo -= r 0 sin Qt, z 0 = 0, 
deviennent 
avec 
px = x (— 1 + 3 cos 2 Qt) + y (3 sin Qt cos Qt) 
pÿ = æ( 3 sin Qt cos Qt) + y (— 1 + 3 sin 2 Qt) 
pz = —z 
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