E . Henriot. — Sur la variation de l'indice de réfraction 
Remarquons que l’enveloppe E est une demi-parabole qui a 
son sommet au point D ( d’abscisse «g, d’ordonnée —£), dont 
l’axe est horizontal, qui est à gauche du point D et au dessus. 
Cette demi-parabole a sa concavité tournée vers le bas. Les 
seules régions de cette enveloppe qui sont réalisées’ dans le cas 
des liquides de la série étudiée par Eykman sont des régions 
situées au-dessous de l’axe des x; ils correspondent à des 
valeurs de n\ comprises entre — 3 et — 4. 
Cas des très petites variations de densité. — Le point 
d’inversion est le point de contact avec l’enveloppe. Si l’on 
prend la différentielle logarithmique de (3) par rapport à la 
température, il vient, en remarquant que le coefficient de dilata¬ 
tion K == —- 
p r/T 
du f n\ — 1 
* dT _(n 2 — 1) (nf — w 2 )_ 
= —K. 
Ceci peut se mettre sous la forme 
6 n — 
1 dT „ «f + 2 n 2 — i 
K (n 2 — l)(n 2 + 2 ) ni — 1 n 2 + 2 w 
Si l’on utilise l’une des relations approchées (6) ou (6') 
obtenues en confondant le point C avec le point D dans le 
calcul de n 0 i9 il vient 
ül±_? _ 9A il 
ni — i + 2 ’ 
A étant le second membre des équations (6) ou (6') qui sera, 
suivant les hypothèses faites, égal à 0,109 ou 0,154, ou, d’après 
les valeurs expérimentales, 0,132. 
La forme approchée de l’équation (7) est donc 
dn K (n 2 — t)(n 2 -j-2) 
dT 6rc 
— 1 + 9A . 
n i — i 
n* + 2 
n 2 — 1 
n 2 + 2 
(7a) 
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