H. Vanderlinden. — Le champ gravifigue d'une sphère électrisée. 
Puisque dans le cas considéré, le champ est stationnaire et 
que l'électricité est au repos, on pourra poser 
$1 = q> 2 = $3 = o 
d> 4 = d>, (12) 
ce potentiel d> étant une fonction de x ± (ou de r) seulement. 
Dès lors on aura (10) 
M*=- 
d® 
dx i ’ 
(13) 
les autres MJp sont identiquement nuis. 
En vertu de (11) on aura 
M 
23 
c 2 dx ± ’ 
(14) 
les autres M a p sont tous nuis. 
Grâce à la valeur générale du tenseur électromagnétique 
asymétrique (*) 
Tî = l 2 (- l) v+3 (M.v Mg - Im* v M*), (15) 
~i v 
on obtient dans ce cas, comme valeur des tenseurs électroma¬ 
gnétiques asymétriques, 
e e e e 1 / d*f*\ z 
TÎ = _T| = -T! = TJ=-/|(-J; (16) 
e 
les autres T* sont nuis. 
On voit immédiatement que 
T=£T“ = 0. (17) 
a 
La lettre e qui surmonte le symbole T sert à rappeler qu’il 
s’agit d’un tenseur électromagnétique. 
Du tenseur asymétrique on déduit la valeur du tenseur symé¬ 
trique par la relation 
G.* = 2>v. T*. (18) 
V 
(*) Th. De Donder, Bull. Acad. roy. de Belgique, mars 1919. 
264 
