tJ. Vanderlinden. — Le champ gravifique d'une sphère électrisée. 
L’équation (22) devient 
dde 
_ = _ c £^. 
dx ± 4tc/| 
A Vextérieur de la sphère on aura 
« 
\dxj w 
Ml 
(23) 
(24) 
Grâce à (23), le tenseur symétrique (19) s’écrit 
f c U <K r ) 
foil 2 fl 16 k 2 
Cs2ï 
e 1 e\r) 
' = + 2 f 2 Ï6tf 
(25) 
r | c £ M) 
^ 2 / 116 ^' 
3. Solution du problème extérieur ci la sphère électrisée 
r — a. 
Posons 
v ’ k 32*2 
(26) 
Quand r 7? a, on posera 
e(r) = e 
£ ( r ) — £ - 
En vertu de (9), (17), (25) et (26), les équations (5) du 
champ gravifique deviennent 
1 d n df 
2 dx i \fi dx L 
1 d 
+ 
4 fl \dxj 2 /| VdÆ*/ 4 fl \dxj 
+ 
(a) 
fl 
2 \/i dx i 
1 d n dff 
2 dXi VÂ dXi 
+ 
2/1/2 \d^i. 
1 1 
2 AA 
—I- («> 
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