H. Vanderlinden. — Le champ gravifique d’une sphère électrisée . 
De plus, on a la relation 
ntiu = *. 
D’où l’on déduit, par dérivation, 
\dn 2^ i du 
h dx 4 ^ f 2 dx 4 U d xi 
(28) 
(29) 
Le théorème du tenseur asymétrique se réduit ici à l’équa¬ 
tion 
d \ _ 1 e 2 n df L _ 2 df 2 1 df 4 \ 
dXi [flJ 2 f\ dx t f 2 dXi + f t <lxj 
À cause de (29), la relation précédente peut s’écrire 
d / e 2 \ te 2 df 2 
dxi \fy f\ dx i 
ou encore 
jdf 2 . 
h 
En intégrant, on en déduit que e et, par suite, s sont con¬ 
stants. 
Multiplions les équations (a), (b) et (c) du système (27) res¬ 
pectivement par —2, +<4 p —et effectuons ensuite les 
combinaisons a' -f- b' -j- c\ a' -f- c' : il vient 
A u_±( d E 
U fl \dXi 
dx i \f 2 dxj f 2 
f 2 f 4 dx l dx y f\ 
(30) 
(31) 
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