M. Philippson. — Résistance électrique des tissus vivants. 
le tissu vivant d’une résistance se conduisant comme une capa¬ 
cité. En effet, prenons un cylindre de tissus de tubercule de 
pomme de terre et mesurons sa résistance spécifique à la fré¬ 
quence 100,000 : nous trouvons 640 ohms ; prenons maintenant 
une bobine de self-induction d’environ 6 cm 10 5 : la résistance de 
cette bobine pour la même fréquence est d’environ 400 ohms. 
Mettons en série le cylindre de tissu et la bobine de self-induc¬ 
tion : la résistance du système ainsi constitué tombera à 
380 ohms. Or, l’impédance (résistance complexe) d’un système 
comprenant en série une résistance ohmique R, la résistance 
d’une capacité C et la résistance d’une self-induction L (*) est 
donnée pour la fréquence v par l’équation 
L’examen de cette équation démontre à l’évidence que, pour 
que l’addition d’une self-induction diminue la résistance d’un 
système, il faut nécessairement que ce système comprenne une 
capacité. 
Si à la lumière de ces constatations nous analysons les condi¬ 
tions physico-chimiques et physiologiques réalisées dans les 
tissus, nous pouvons remarquer ce qui suit : 
La membrane physiologique (**) qui limite les cellules du 
tissu peut remplir le rôle du diélectrique d’un condensateur; 
en effet, on admet, d’une part, que la membrane cellulaire est 
normalement imperméable, peu perméable ou semi-perméable 
aux ions électrolytiques et que, d’autre part, elle est formée 
(*) Tout système de résistances peut, quelle que soit sa complication, être ramené 
à un système de ce genre. 
(**) Il est essentiel de distinguer la « membrane physiologique » des cellules, 
limite du système de phases cellulaires, siège des phénomènes physiques d’absorp¬ 
tion et des phénomènes physiologiques de perméabilité et la « membrane histolo¬ 
gique », véritable sécrétion cellulaire qui fait partie des espaces intercellulaires. 
L’épaisseur de la membrane physiologique est de l’ordre moléculaire. 
