M. Philippson. — Résistance électrique des tissus vivants. 
essentiellement par une substance lipoïde constituant elle-même 
un diélectrique plus ou moins parfait. 
Le contenu des cellules et des espaces intercellulaires qui se 
trouvent de part et d’autre de la membrane est, lui, bonconduc- 
teur du courant électrique et formerait les armatures du conden¬ 
sateur dont la membrane est le diélectrique. La résistance élec¬ 
trique de ce milieu cellulaire et intercellulaire est assez élevée, 
puisque l’élément principal de transport du courant électrique 
qu’il contient est constitué par une solution de sels minéraux 
ionisés de concentration relativement faible. Cette résistance se 
trouve donc en série avec la capacité de la membrane. 
La résistance électrique de la membrane, de son côté, n’est 
pas infinie et, de plus, si nous considérons un plan membra¬ 
naire traversant tout le cylindre de tissu mis en expérience et 
perpendiculaire au sens du courant électrique, nous constatons 
que le diélectrique membranaire est interrompu par les espaces 
intercellulaires. Nous devons donc considérer que la capacité 
due à la membrane est shuntée par une résistance due aux fac¬ 
teurs que nous venons d’exposer. 
Il résulte de tout ceci que le tissu peut se représenter au 
point de vue électrique par une résistance R en série avec une 
capacité G, celle-ci étant shuntée par une résistance r. 
R est la résistance électrolytique propre du protoplasme et 
des espaces intercellulaires du cylindre de tissu en expérience ; 
la capacité G et la résistance r sont les résultantes de la mise en 
série respectivement des capacités et des résistances de chacun 
des plans membranaires du cylindre de tissu. 
L’impédance Z d’un système de ce genre est donnée en fonc¬ 
tion de la fréquence v par l’équation 
( 1 ) 
équation obtenue en tenant compte du décalage de phase pro¬ 
duit par la capacité. 
389 
