M. Philippson. — Résistance électrique des tissus vivants. 
établissons le graphique de la capacité calculée en fonction de 
la fréquence au moyen de l’équation (o), en ayant soin 
d’employer en abscisse le logarithme de la fréquence et en 
ordonnée le logarithme de la capacité, nous remarquons 
(fig. 1 à 3, graphiques des capacités) que l’on peut tracer une 
ligne droite passant par la plupart des points calculés. 
Cela signifie que, datis de larges limites, la capacité satisfait 
à l’équation 
V 
log C v =' log (V + alog-- 
( 6 ) 
Le facteur a, coefficient angulaire de la droite, peut être 
calculé ou obtenu graphiquement. 
De l’équation (6) on tire 
C v . v* = C v r . v' a = constante. 
Cette constante est égale à la valeur de la capacité à la fré¬ 
quence d’une période à la seconde obtenue en extrapolant 
jusqu’à cette fréquence la droite de l’équation (6). Appelons 
cette constante C ± . La capacité à une fréquence quelconque 
nous sera donnée par l’équation 
C = C 4 . v~ a . 
\C0 
Si dans l’équation (1) nous introduisons la valeur de C donnée 
par l’équation (7), nous obtenons la loi 
Les valeurs de Z calculées grâce à la loi (8) figurent aux 
tableaux de mesures et nous ont servi à tracer les courbes des 
graphiques de résistances. Nous pouvons constater que les 
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