M. Philippson. — Résistance électrique des tissus vivants. 
valeurs calculées sont très rapprochées des valeurs mesurées 
représentées sur les graphiques par des points. 
Les hypothèses dont nous nous sommes servi sont donc 
justifiées par l’expérience. 
Les résultats obtenus nous permettent toutefois de pousser 
plus loin l’analyse du phénomène que nous étudions. En effet, 
si dans l’équation (7) nous faisons tendre la fréquence vers 
zéro, c’est-à-dire si nous nous rapprochons du courant continu, 
nous constatons que la valeur de la capacité tend vers l’infini. 
Ceci signifierait que le pouvoir inducteur spécifique du diélec¬ 
trique membranaire tendrait vers l’infini. Cette conclusion ne 
nous paraît guère compatible avec la notion de la membrane- 
capacité, au sens courant du mot, mais indique plutôt que la 
résistance de membrane est une résistance de polarisation. Des 
expériences en cours sur la résistance électrique des membranes 
de ferrocyanure de cuivre paraissent confirmer cette hypothèse. 
Mais s’il en est ainsi, nos expériences et nos calculs démontrent 
que la loi de la résistance de polarisation d’une membrane semi- 
perméable est analogue à celle d’une résistance de capacité et 
de la forme 
R* =—(;)*; 
t 
ü 27rO (1 - a) 
( 9 ) 
L’opérateur — (j) indique que le courant subit le même déca¬ 
lage de phase pour la résistance de polarisation que pour la 
résistance de capacité. 
Dans l’équation (9) nous pouvons faire 
1 
i-C, = p 
et obtenir 
Ç«) 
La nouvelle constante p exprime en ohms par centimètre cube 
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