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été consignés dans les Transact. philosopha 
pour 1798. 
Le principe de cette méthode consiste à 
suspendre un levier horizontal à un fil de 
torsion, et de terminer ce levier par une 
petite boule métallique. Si on vient alors à 
approcher de celte petite boule une masse 
de plomb, s’il y a une action sensible , on 
pourra l’observer par la tendance du levier 
à tourner du côté de cette masse. Par des 
expériences nombreuses faites au moyen de 
cet appareil, Cavendish en conclut l’action 
exercée par la masse de plomb sur la petite 
boule métallique. En comparant ensuite 
cette action à celle de la Pesanteur, puisque 
l’on connaît le volume de la Terre, il est fa¬ 
cile d’en déduire la densité moyenne de la 
Terre. C’est ainsi qu’il a trouvé que cette 
densité était sensiblement cinq fois et demie 
celle de l'eau. Cet appareil , qui est un des 
plus précieux de la physique, et qui peut 
évaluer des forces inappréciables à d’autres 
instruments, est réellement une balance qui 
sert à peser la Terre. 
La Pesanteur est donc un cas particulier 
de l’attraction qui s’exerce entre deux mo¬ 
lécules voisines , et qui s’étend jusqu’aux 
Planètes les plus éloignées du système so¬ 
laire. Cette attraction , qui agit en raison 
inverse du carré de la distance , et directe 
des masses, qui paraît régir le mouvement 
des Comètes et celui des Étoiles doubles , 
a été appelée avec raison atlraclion univer¬ 
selle. Nous devons cependant ajouter que, 
lorsque les molécules sont à de petites dis ¬ 
tances , les effets sont modifiés ; ainsi, dans 
la cohésion, les affinités, les phénomènes 
capillaires , etc., l’attraction ne suit plus Les 
mêmes lois. C’est pour ce motif qu’on les a 
rapportés à ce que l’on a nommé l’attrac¬ 
tion moléculaire à petite distance, afin de 
les distinguer de ceux qui résultent de l’at¬ 
traction universelle ou de la Pesanteur agis¬ 
sant en raison inverse du carré de la dis¬ 
tance. 
Nous croyons devoir faire ici une réflexion 
au sujet des forces qui agissent entre deux 
corps: toutes les fois qu’une force, une 
action peut se transmettre à des distances 
appréciables, sans déperdition sensible, son 
effet doit décroître en raison inverse du carré 
de la distance. Il en est dans ce cas comme 
lors du décroissement de l’intensité lumi- 
T. IX. 
neuse; lorsque la force qui émane d’un 
centre se transmet tout autour de ce point, 
alors , à une distance double , elle se trouve 
agir sur une sphère d’un rayon double, 
et doit avoir une action quatre fois moin¬ 
dre. Ainsi la Pesanteur, les attractions 
électriques , magnétiques , qui se transmet¬ 
tent sans déperdition sensible à des dis¬ 
tances appréciables, doivent suivre ces lois ; 
c’est en effet ce qui a lieu. La Pesanteur 
doit donc être considérée comme la partie 
de l’attraction moléculaire, si l’on peut 
s’exprimer ainsi, qui se transmet sans dé¬ 
perdition sensible, tandis que la partie de 
cette force générale pour laquelle il n’en est 
pas de même, doit s’éteindre à des distances 
sensibles. 
Les lois de la Pesanteur étant indiquées, 
examinons si cette force est la même sur 
tous les points du globe, et comment elle 
varie d’un point à un autre. Il est néces¬ 
saire d’avoir recours pour cela au pendule, 
qui est une des premières découvertes de 
Galilée. 
Le pendule , tel qu’on l’emploie, est com¬ 
posé d’une masse pesante suspendue à l’ex¬ 
trémité d’un fil flexible ou d’une tige. Cet 
appareil, qui est très simple , est cependant 
d’une grande importance pour la mesure du 
temps et la figure de la Terre ; la Pesanteur 
seule en règle le mouvement. Abandonné à 
lui-même , il prend la direction de la ver - 
ticale comme un fil à plomb; mais si on 
l’écarte de cette position, la Pesanteur, agis¬ 
sant sur la masse pesante, force le pendule 
à revenir à sa première position. En vertu 
de la vitesse acquise, il dépasse bientôt cette 
position pour y revenir ensuite, de sorte 
que cet appareil exécute des oscillations 
dont l’amplitude diminue de plus en plus 
jusqu’à ce qu’il soit revenu au repos. Les 
oscillations du pendule sont soumises aux 
trois lois suivantes : 
1° La durée d’oscillations très petites est 
indépendante de l’amplitude, et ces oscilla ¬ 
tions s’exécutent par conséquent dans le 
même temps; 
2° La durée des oscillations est tout-à- 
fait indépendante du poids et de la nature 
de la boule ; 
3° Les temps des oscillations sont comme 
les racines carrées des longueurs du pen¬ 
dule. 
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