GAL 
électrique, c’est-à-dire le nouveau partage 
électrique ou éthéré qui s’opère entre les 
deux molécules, et dont l’équilibre nouveau 
n’est produit qu’après la rétrogradation de 
la portion surabondante qu’une trop vive 
affinité en avait fait dépasser les limites, 
ce phénomène, disons-nous, au lieu de s’ac¬ 
complir après avoir traversé un bon conduc¬ 
teur, se complète autour de chaque particule 
nouvelle comme il se termine, et se com¬ 
plète autour de chaque particule de sel pro¬ 
duit lorsque l’on verse un acide dans un 
alcali privé de conducteur approprié. Avec 
les métaux qui sont immédiatement aban¬ 
donnés par les molécules attaquées, comme 
est le Cuivre plongé dans l’acide nitrique, le 
courant recueilli ne peut en aucune manière 
représenter la somme des actions chimiques, 
puisque toutes ces actions chimiques se com¬ 
plètent loin du conducteur, et que rien n’o¬ 
blige l’état négatif du phénomène de traver¬ 
ser une portion du liquide pour aller retrou¬ 
ver le conducteur métallique, lorsque l’état 
positif n’en est séparé que par l’épaisseur de 
la particule nouvelle. Cet abandon subit des 
atomes de Cuivre est évident ; car la lame , 
au lieu de se couvrir d’oxyde , reste parfai¬ 
tement claire et décapée, et témoigne par 
sa surface brillante qu’aucun atome attaqué 
ne lui reste adhérent ; tandis que la surface 
du zinc se couvre d’une couche, qui s’épais¬ 
sit avec le temps et l’intensité de l’action 
chimique. Pour obtenir des courants ou des 
effets statiques avec le Cuivre* il faut choi¬ 
sir un liquide qui ne le décape pas , mais 
qui laisse au contraire ses produits chimi¬ 
ques attachés à la lame métallique. L’utilité 
de l’amalgamation des éléments positifs res¬ 
sort de cet effet du contact d’un conduc¬ 
teur : la combinaison de l’oxygène de la dis¬ 
solution ne pouvant se compléter que dans 
les interstices du Mercure, le phénomène 
électrique se trouve enveloppé par un métal 
conducteur ; et l’électricité résineuse, re¬ 
cueillie ainsi de toute part, se propage à tra¬ 
vers le conducteur pour revenir se neutra¬ 
liser avec l’électricité vitrée abandonnée au 
liquide. 
Pour démontrer d’une manière plus spé¬ 
ciale la différence qu’il y a entre les effets 
produits par l’électricité statique , et ceux 
provenant de l’électricité dynamique ou gal¬ 
vanique, nous les plaçons en regard dans 
GAL 19 
les deux tableaux suivants (Ann. ch. phys , 
1838, t. LXVII, p. 422). 
Électricité statique. 
L’électricité statique est 
double ; chacune se recueille, 
se coerce et se conserve sé¬ 
parément; elles ne se mani¬ 
festent que dans cet état 
d’isolement et immédiate¬ 
ment après leur séparation. 
On ne peut les garder ainsi 
séparées que par le moyen 
de substances non conduc¬ 
trices, et leur action dure 
alors aussi longtemps que 
leur isolement. 
Cette électricité s’accu¬ 
mule aux surfaces et s’y ré¬ 
pand également lorsqu’elles 
sont uniformes; dans le cas 
d’inégalité de formes, l’ac¬ 
cumulation est d’autant plus 
grande, que les surfaces sont 
plus aiguës. Deux sphères 
de même dimension, l’une 
vide, formée d’une paroi ex¬ 
cessivement mince, et, l’au¬ 
tre pleine, coercent et con¬ 
servent une égale quantité 
d’électricité ; de là, la quan¬ 
tité que les corps en pren¬ 
nent à une source constante, 
est en rapport direct avec 
l’étendue uniforme de leur 
surface. Ainsi, de deux corps 
d’égale longueur et d’égal 
poids , mais l’un rond et 
l’autre plat, laminé très 
mince, c’est ce dernier, 
comme ayant plus de sur¬ 
face, qui prend et coerce le 
plus d’électricité statique. 
En augmentant la lon¬ 
gueur d’un conducteur sta¬ 
tique, la résistance à la coer- 
tion périphérique de l’élec¬ 
tricité diminue en raison 
directe des longueurs ajou¬ 
tées. 
Quelle que soit la sub¬ 
stance d’un conducteur sta¬ 
tique, la tention électrique 
est la même sur chacun des 
points similaires. 
Lorsque deux- corps sont 
chargés de la même électri m 
cité, ils s’éloignent l’un de 
l’autre, soit que cet effet 
provienne d’une répulsion 
réelle, ou de la résultante 
opposée de l’attraction des 
corps ambiants; s’ils sont 
chargés d’électricités con¬ 
traires, ils s’attirent , se neu¬ 
tralisent réciproquement au 
contact : si les corps élec¬ 
trisés sont mis en commu¬ 
nication avec le centre com¬ 
mun, tout signe d’électricité 
disparaît. 
Les corps chargés de l’une 
ou de l’autre de ces deux 
électricités ne produisent 
qu’une action d’influence , 
puis d’attraction sur les 
corps neutres; ils dévelop¬ 
pent, par leur influence, l’é¬ 
lectricité contraire sur la 
face en regard, et repoussent 
l’électricité de même nom à 
l’autre extrémité: s’ils les 
touchent, ils partagent avec 
eux leur charge électrique 
Électricité dynamique. 
L’électricité dynamique ne 
se dédouble pas , et ce n’est 
que par analogie qu’on a 
supposé deux courants; elle 
ne peut ni se recueillir sépa¬ 
rément, ni se coercer, ni se 
conserver; elle se manifeste 
dans l’instant indivisible de 
sa production, à travers les 
corps conducteurs isolés ou 
non : pour avoir un effet 
continu, il faut que la cause 
produise elle-même d’une 
manière continue le phéno¬ 
mène électrique. 
Cette éleeti icté ne se pro¬ 
page que par l’intérieur des 
conducteurs et en raison 
directe de leur section; c’est- 
à-dire , que la propagation 
de l’électricité à travers un 
conducteur croît comme le 
nombre d’atomes de la sur¬ 
face de la section, quelle que 
soit la surface pélipliérique. 
En augmentant la lon¬ 
gueur d’un conducteur dy¬ 
namique , la résistance an 
passage de l’électricité croît 
en raison des longueurs 
ajoutées. 
La conductibilité électri¬ 
que varie considérablement 
avec les substances dont sont 
formés les conducteurs. En 
prenant la conductibilité du 
mercure comme i, on trouve 
t) pour le fer, 8,55 pour le 
platine, 38.38 pour le cui¬ 
vre pur, 39,75 pour l’or 
pur 5 i, 52 pour l’argent fin, 
et 67,91 pour le palladium. 
Son action sur elle-même 
est l’attraction des courants 
semblables et la répulsion des 
courants dissemblables : le 
contact des conducteurs ne 
produit ni partage ni neutra¬ 
lisation ; aucune communi¬ 
cation extérieure n’altère sa 
propagation dans un circuit 
fermé, à moins que la com¬ 
munication sur-ajoutée ne 
soit elle-même un arc déri¬ 
vé de la totalité de ce cir¬ 
cuit. 
Son action sur les corps 
voisins est diverse : elle ai¬ 
mante le fer et l’acier, dévie 
perpendiculairement les bar¬ 
reaux aimantés, puis les at¬ 
tire et les retient en contact, 
action qu’elle n’a pas sur les 
autres corps. Elle change l’é¬ 
quilibre moléculaire des mé¬ 
taux par induction, comme 
le fait la présence d’un ai¬ 
mant; au moment de ce 
changemènt d’état, soit à l’o 
