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parlé plus haut, mais la réfraction simple 
jouit de cette même faculté. 
Quand un rayon tombe sur une surface 
sous un angle d’incidence égal à l’angle de 
polarisation, une partie pénètre dans la 
masse par réfraction , et cette partie-là est 
aussi polarisée, mais dans un plan perpen¬ 
diculaire au plan d’incidence. 
Une série de réflexions ou de réfractions 
successives peuvent polariser un rayon in¬ 
cident. 
Lorsqu’un rayon de Lumière polarisée est 
réfléchi sur une surface polie, sous diver¬ 
ses obliquités, la portion réfléchie se trouve 
encore polarisée; mais il arrive, en général, 
que son plan de polarisation change de di¬ 
rection ; on appelle ce changement mou¬ 
vement du plan de polarisation. Ce plan se 
rapproche de celui d’incidence à mesure 
que l’on approche de l’angle de polarisation. 
La réfraction peut aussi imprimer un mou¬ 
vement au plan de polarisation ; mais, 
dans ce cas, c’est l’inverse de ce qui se passe 
dans la réflexion ; le plan de polarisation du 
rayon réfracté s’éloigne de plus en plus du 
plan de polarisation du rayon primitif. 
On observe encore que lorsqu’un rayon de 
Lumière naturelle tombe sur une surface 
sous une obliquité quelconque, une portion 
de Lumière réfléchie est polarisée ; mais, 
en outre, une égale portion de la Lumière 
réfractée se trouve polarisée. 
Enfin, comme l’expérience des rhomboè¬ 
dres superposés avait dû le faire pressentir, 
un rayon de Lumière naturelle bifurqué 
par un prisme biréfringent est complète¬ 
ment polarisé ; le rayon ordinaire est pola¬ 
risé dans le plan d’émergence, le rayon ex¬ 
traordinaire perpendiculairement à ce plan. 
Il faut maintenant définir ce qu’on en¬ 
tend par rayon polarisé dans le système des 
ondes. En acoustique, dans la propagation 
des ondes sonores dans l’air, les mouve¬ 
ments vibratoires des molécules se font pa¬ 
rallèlement à la direction du rayon sonore 
par condensation et par dilatation de l’air; 
mais, dans la Lumière, la direction des vi¬ 
brations de l’éther n’est pas la même. Les 
vibrations se font à la surface des ondes per¬ 
pendiculairement au rayon lumineux, sans 
changement de densité dans l’éther ; il est 
facile de concevoir qu’un mouvement pareil 
puisse se transmettre de molécule à molé ¬ 
cule , car la propagation des ondes à la sur¬ 
face de l’eau en estunexemple; en effet, dans 
ce cas, les molécules d’eau oscillentverticale-. 
ment, et les ondes s’étendent horizontale¬ 
ment à la surface. On définit alors le rayon 
de la Lumière naturelle par des vibrations 
qui se font perpendiculairement à la direc¬ 
tion du faisceau , dans tous les sens, autour 
de cette direction ; et la Lumière polarisée 
par un faisceau dans lequel toutes ces direc¬ 
tions sont parallèles, le plan de polarisation, 
étant perpendiculaire à la direction du mou¬ 
vement des molécules. Ainsi la nappe d’eau, 
sur laquelle se meut une onde peut repré¬ 
senter grossièrement le plan de polarisation, 
le mouvement vertical des molécules de Peau 
indiquant les vibrations de l’éther, tangen¬ 
tes à la surface des ondulations lumineuses. 
Cette manière de voir a été vérifiée par une 
expérience très remarquable de MM. Fresnel 
et Arago, qui a montré que les rayons po¬ 
larisés à angle droit n’interfèrent plus et ne 
peuvent plus donner de franges; en effet, 
les vibrations de l’éther étant perpendicu¬ 
laires, dans les deux rayons , les actions ne 
peuvent plus se détruire, malgré la diffé¬ 
rence de route des, rayons. 
Fresnel, en. partant de cette théorie, a. 
donné des formules pour exprimer l’inten¬ 
sité lumineuse des rayons réfléchis dans 
tous les azimuts possibles. 
Couleur des lames minces biréfringentes 
parallèles à Vaxe. — La Lumière polarisée, 
en traversant des corps doués de la double 
réfraction, peut donner naissance à des cou¬ 
leurs aussi belles et plus vives que celles 
que Newton a trouvées dans des couches 
minces, gazeuses ou liquides. Ces couleurs se 
manifestent lorsque des substances douées 
de la double réfraction et parallèles à l’axe, 
en lames plus ou moins minces, sont traver¬ 
sées par de la Lumière polarisée. Une lame 
de mica, par exemple, est incolore et dia¬ 
phane quand on la regarde à l’œil nu; mais 
si, pour la regarder, on place devant l’œil 
un prisme biréfringent, et que la Lumière 
qui éclaire cette lame soit polarisée, on la 
voit, en général, prendredes teintes colorées, 
uniformes et brillantes ; le prisme la fait pa¬ 
raître double, et ses deux images colorées 
sont toujours d’une couleur complémentaire, 
l’une de l’autre. 
Quand la section principale du prisme 
