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pôles et une ligne moyenne où l’action est 
nulle. On peut aussi, en suspendant une pe¬ 
tite boule de fer à un fil de soie , manifester 
l’action attractive exercée par un aimant 
qu’on lui présente. La déviation de ce pen¬ 
dule de la verticale indique l’action attrac¬ 
tive de l’aimant qui a lieu malgré l’inter¬ 
position des substances gazeuses, liquides, 
solides ; cette attraction se transmet donc 
au travers les corps. Si l’on remplace la pe¬ 
tite balle de fer doux par un petit barreau 
aimanté, ou bien par une aiguille qui a 
acquis, comme nous le montrerons plus loin, 
toutes les propriétés des aimants naturels, 
et qu’on vienne à lui présenter l’aimant 
naturel qui attirait le morceau de fer 
doux, on reconnaît alors qu’une des moi¬ 
tiés du petit barreau suspendu .est attirée 
par une des extrémités de l’aimant et re¬ 
poussée par l’autre, tandis que l’autre moi¬ 
tié éprouve des effets semblables, mais con¬ 
traires ; on voit donc , d’après cela , qu’une 
même portion d’un aimant naturel attire la 
moitié d’un autre aimant et repousse la 
partie opposée. Les portions repoussées sont 
celles possédant les pôles de même nom, et les 
parties attirées, celles ayant des pôles de nom 
contraire. Les deux parties de l’aimant qui 
avaient paru identiques, quant à la faculté 
d’attirer le fer , possèdent donc deux forces 
antagonistes, et une ligne moyenne qui en 
est la ligne de démarcation. 
Quelquefois il arrive que, de chaque côté 
d’un barreau aimanté, il existe des alternati¬ 
ves de Magnétisme contraire, et par suite , 
plus de deux pôles. On a donné à ces der¬ 
niers le nom de points conséquents ; ils sont 
dus a des causes accidentelles, et on peut les 
faire disparaître, comme nous le verrons 
plus loin en parlant de l’aimantation. Pour 
l’instant, supposons que la distribution du 
Magnétisme soit régulière, et que les ai¬ 
mants ne possèdent que deux pôles. 
Nous avons vu qu’une petite boule de 
fer suspendue à un fil de soie était attirée 
par un aimant ; mais si on lui substitue un 
petit barreau de fer doux recuit, et qu’on 
en approche un aimant, on voit aussitôt le 
petit barreau de fer se placer de façon que 
sa direction passe par le pôle le plus voisin 
de l’aimant, et revenir dans sa position, 
aussitôt qu’on l’en écarte, par une suite 
d’oscillations. Si l’on approche de ce petit 
barreau suspendu de la limaifle de fer, 
celle-ci s’y attache comme autour d’un ai¬ 
mant; ce barreau est donc devenu un ai¬ 
mant sous l’influence de l’aimant naturel, 
et possède, comme lui, une ligne moyenne 
et deux pôles; mais vient-on à enlever l’ai¬ 
mant naturel, le petit barreau de fer doux 
rentre instantanément dans son état primi¬ 
tif, et cesse d’être aimant. Le fer ordinaire 
forgé et recuit devient donc un aimant sous 
l’influence d’un aimant naturel, et cesse de 
l’être aussitôt qu’il est hors de sa sphère 
d’activité. 
Si on fait la même expérience avec un 
morceau d’acier trempé ou un morceau 
de fer écroui, il n’en est plus de même, 
l’action est très lente alors à se manifester, 
et d’autant plus que l’acier est trempé plus 
raide ; mais aussi, lors même que l’aimant 
naturel est enlevé, le barreau reste aimanté 
d’une manière permanente, comme les ai¬ 
mants naturels. Il existe donc dans le fer 
écroui, ainsi que dans l’acier trempé, une 
cause qui s’oppose au développement de la 
vertu magnétique, ainsi qu’au retour à l’é¬ 
tat primitif. Cette cause est rapportée à 
l’action d’une force coercitive, résultant 
soit de l’arrangement des molécules , soit 
de l’interposition entre elles de molécules 
étrangères. 
Une expérience très remarquable mon¬ 
tre la différence caractéristique existant en¬ 
tre le Magnétisme et l’électricité : le Ma¬ 
gnétisme peut bien se développer par in¬ 
fluence, d’une molécule à une autre , mais 
ne passe point de cette molécule à la sui¬ 
vante, tandis que l’électricité, comme on 
sait, peut passer d’un corps sur un autre, 
et s’accumuler sur différents points. 
Si l’on prend un -barreau aimanté en 
acier ou en fer trempé possédant deux pôles 
et une ligne moyenne, et que l’on brise ce 
barreau suivant cette dernière, on trouve 
que chaque partie est un véritable aimant 
possédant aussi une ligne neutre et deux 
pôles; les pôles de nom contraire dans les 
deux portions séparées se trouvant là où les 
parties formaient par leur réunion la ligne 
moyenne dans l’airnant primitif; en bri¬ 
sant de nouveau ces portions, on trouve que 
les fragments sont encore des aimants, et 
qu’il en est encore de même, quelque loin 
que l’on pousse la division. On doit donc 
