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difïiculté à concevoir la masse comme un frottement 
différentiel, nous leur demanderons de ne plus se préoc¬ 
cuper, pour un moment, de la considération de masse, 
mais de concevoir simplement un fluide dans lequel se 
déplace par exemple une sphère avec une certaine 
vitesse uniforme v . Nous supposons ce fluide doué de 
cette propriété remarquable d’avoir un frottement inté¬ 
rieur nul et, par conséquent, de n’offrir aucune résistance 
au mouvement uniforme de la sphère, mais, au contraire, 
d’offrir une résistance à toute variation de v, résistance 
qu’on supposera proportionnelle à cette variation. Si nous 
représentons par <p la résistance qui s’oppose à l’unité de 
variation, c’est-à-dire le coefficient de frottement diffé¬ 
rentiel, la résistance pour ^ unités sera 
Comparons maintenant ce résultat à celui qui concerne 
la masse et remarquons que l’on écrit : 
D’où nous pouvons conclure légitimement : 
Ÿ = m (*). 
On voit, d’après ce tableau, que les notions de masse et 
d’inertie sont en réalité les mêmes que celles que nous 
(*) Remarquons qu’il existe déjà quelque chose de semblable 
dans la matière que nous connaissons : c’est ainsi que l'on remarque 
que le frottement au décalage est généralement plus grand. 
1909. — SCIENCES. 
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