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milieu homogène avec la vapeur subjacente. En un mot, 
à la température critique la densité du liquide deviendra 
immédiatement égale à la densité de la vapeur. Ce qui se 
traduira par une dilatation considérable du liquide vers 
cette température. Telle est l’idée encore généralement 
admise par les physiciens. 
INous pouvons également faire une deuxième hypo¬ 
thèse : celle qui consiste à admettre que la libération des 
molécules a n’est qu’incomplète et qu’un certain nombre 
de molécules liquidogéniques A conservent leur indivi¬ 
dualité; en un mot, à chaque température correspondra, 
au-dessus de la température critique, un état d’équilibre 
de dissociation physique. 
S’il en est ainsi, les molécules A, qui occupent la 
partie inférieure du vase, ne se diffuseront pas instanta¬ 
nément dans la vapeur subjacente. L’espace qui était 
occupé par le liquide conservera une densité plus grande 
que celui qui était occupé par la vapeur, tant que le 
mélange n’aura pas été effectué, soit artificiellement en 
renversant le tube, soit par voie de diffusion. 
C’est cette dernière question seule qui a été l’objet de 
l’investigation des physiciens. Nous avons été, pensons- 
nous, le premier à soutenir que les densités ne s’égalisent 
pas à la température critique, mais que, bien au contraire, 
la densité du liquide est deux fois supérieure à la densité 
de la vapeur à cette température. 
Si nos adversaires voulaient convaincre ceux qui ne 
pensent pas comme eux, ils pourraient cependant le faire 
d’une manière bien facile, et c'est là un défi que nous leur 
portons. Qu’ils fassent passer parmi les physiciens un 
tube renfermant un liquide tel que, étant porté à la tempé¬ 
rature critique, le diamètre apparent de ce tube soit le 
