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même sur toute sa longueur : la réalité de l’égalité de la 
densité sera alors évidente pour tous. 
En résumé, nous pouvons tracer les diagrammes 
suivants (fig. 4), exprimant les variations du volume spé¬ 
cifique avec la température. Si nous portons en abscisse 
les températures et en ordonnée les volumes spécifiques, 
la courbe représentant ces variations du volume spéci¬ 
fique est, pour les physiciens qui soutiennent la théorie 
d’Andrews, la courbe a b c d. A la température cri¬ 
tique T e , le volume du liquide devient égal au volume de 
la vapeur en c, puis le gaz se dilate régulièrement. Pour 
nous, ainsi que pour Galitzine, Traube, Techner et 
d’autres, cette courbe ne serait jamais réalisée, la courbe 
représentative serait a b & d et, d’après nos mesures, le 
volume critique de la vapeur v v serait égal au double du 
volume critique du liquide v c . Nous nous sommes cepen¬ 
dant réservé sur la question de savoir ce qui arriverait 
s’il était possible d’opérer sur un liquide absolument pur, 
mais c’est là un desideratum purement théorique qui, du 
reste, ne modifierait en rien notre conclusion fonda¬ 
mentale. 
Nous avons, en effet, observé que le liquide ne subit 
pas la dilatation anormale bc' à la température critique, 
sous la pression critique, lorsqu’il ne se trouve pas en 
présence d’un gaz ou d’une vapeur; nous obtenons donc 
sûrement au-dessus de la température critique deux 
phases : la phase liquide be et la phase gazeuse c’d ou cd, 
comme on voudra. La phase liquide correspond à la 
conservation du système (fig. i) sous l’action de la pres¬ 
sion exercée par un solide ou par un liquide, ainsi que nous 
l’avons dit. La phase cd pourrait être due à cette circon¬ 
stance qu’a la température critique il n’y aurait pas seule- 
