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2° l’accroissement de l’énergie de vibration ab doit être 
considérée comme négligeable par rapport à cd. 
Donc, dans le gaz parfait l’énergie de vibration est 
négligeable, dans le gaz imparfait la vibration déter¬ 
mine l’extension de la fibre. Cette vibration détermine 
alors le travail de dilatation intramoléculaire, c’est-à- 
dire la chaleur latente de dissociation. 
Considérons un gaz enfermé dans un récipient et 
communiquons à ce gaz, que l’on peut supposer d’abord 
au zéro absolu, une petite quantité d’énergie de vibration 
mn; elle est communiquée par les vibrations d’un corps 
ayant une température plus élevée et placé dans le 
voisinage; cette faible vibration détermine maintenant 
l’embrayage des éléments, de manière à rendre possible la 
transformation d’une petite fraction d’énergie de gyra¬ 
tion en énergie de translation, d’où la naissance d’une 
faible pression. 
Nous pourrions admettre, à titre de cas purement idéal, 
que l’énergie de gyration soit indépendante de la varia¬ 
tion de l’énergie de vibration et que, par conséquent, 
nous puissions représenter l’énergie de gyration par la 
droite ed. Cela étant, à mesure que la température? 
s’élèverait, l’énergie de vibration croîtrait également, la 
faculté d’embrayage croîtrait dans le même rapport ainsi 
que la pression. 11 résulterait donc de ceci que la chaleur 
spécifique d’un pareil gaz serait pratiquement nulle, 
puisque nous supposons l’énergie de vibration négligeable 
par rapporta l’énergie de gyration. Ce cas correspond 
aux phénomènes de phosphorescence où l’on met en 
présence deux corps possédant des quantités d’énergie 
gyrostatiques équivalentes, mais dont l’un est à l’état 
vibratoire, alors que l’autre ne l’est pas. Dans ces condi- 
