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le solide, et c’est la raison pour laquelle elles peuvent 
se soutenir indépendamment de la hauteur à laquelle 
elle sont amenées. 
Mais si, au lieu de considérer exclusivement des pores 
très petits de l’ordre de grandeur de la couche d’imbi- 
bition (des micropores) (1), nous considérons des pores 
plus larges P, les molécules adhérentes entraînent avec 
elles des molécules qui glissent sur elles avec la plus 
grande facilité, bien que la tension f', qui correspond au 
liquide lui-même, soit comparable à la tension f du 
liquide pour le solide. 
Or, ce sont maintenant à la fois la tension f et la ten¬ 
sion f' qui président au mouvement de déplacement du 
liquide, et si les pores sont accidentellement de dimen¬ 
sions variables, il s’établira une espèce d’équilibre dyna¬ 
mique dans lequel les petits pores tendront à développer 
une pression à l’intérieur du vase, les grands pores per¬ 
mettant au contraire à cette pression de se perdre 
partiellement. Mais la pression résultante dépendra évi¬ 
demment de la force f’. 
Si enfin nous considérons l’ascension d’un liquide 
dans un tube capillaire, ce sera uniquement la somme 
des tensions /*', qui s’exercent sur la ligne périphérique 
supérieure, qui fera équilibre au poids du liquide 
glissant. 
Il est bien évident maintenant que si une force élec¬ 
tromotrice préside au cheminement d’un liquide dans 
(1) P. De Heen, Note sur les modes d’imprégnation des roches . 
(Bull, de l’Acad. roy. de Belgique, 1904, p. 63). 
