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La solution est contenue dans un réservoir de forme 
parallélipipédique, au fond duquel repose une tranche 
de mercure. La pointe Pj touche la surface du liquide, 
tandis que la pointe P 2 plonge jusque dans le mercure. 
Le phénomène est analogue à celui observé précédem¬ 
ment. 
Avec une conductibilité même médiocre, la quantité 
d’électricité qui s’écoule pendant la formation de 
l’aigrette est encore si grande, qu’il faut des batteries de 
capacité hors ligne pour élever la tension entre \\ et P 2 
environ au même niveau qu’entre les boules du micro¬ 
mètre. 
Si tel est le cas, on constate que la longueur de l’ai¬ 
grette glissante est proportionnelle à la conductibilité 
spécifique et à la quatrième puissance de la tension, et 
en raison inverse de la profondeur du liquide. 
Si les capacités utilisées sont insuffisantes, la longueur 
de l’aigrette diminue à mesure que la conductibilité aug¬ 
mente. 
Les travaux de M.Toepler comportent encore beaucoup 
d’autres mesures et calculs relatifs à la distribution du 
potentiel le long de l’aigrette, à l’intensité et à la résis¬ 
tance dans la tige, etc., mais ces considérations n’entrent 
pas dans le cadre de cette étude. 
Citons encore les recherches de MM. Lietzau (*) et de 
Kowalski (**) avec le courant alternatif d’une bobine 
(*) W. Lietzau, lieitràge zur kcnnlnis der disruptiven Entladung. 
(Diss. Freiburg i/Schweiz, 1903; Mitteil. d. naturf. Gesell. Frei- 
burg, Bd 1, 1903.) 
(**) J. de Kowalski, Ueber die glcitenden Entladung en. (C. R.. 137, 
pp. 1246-1249, 1903.) 
